Отрывок: Продифференцируем (3) по ε и вновь устремив ε → 0 аналогичным образом получим выражение для Q2, которое не приводится здесь по соображениям компактности. Потребовав его непрерывности на поверхности срыва, получим выражение для A1: A1 = 1− eν γc Тогда после подстановки получим окончательное выражение Q1 = γc (...
Полная запись метаданных
Поле DC Значение Язык
dc.contributor.authorБалабаев, М.О.-
dc.contributor.authorBalabaev, M.O.-
dc.date.accessioned2018-05-18 10:51:18-
dc.date.available2018-05-18 10:51:18-
dc.date.issued2018-
dc.identifierDspace\SGAU\20180516\69411ru
dc.identifier.citationБалабаев М.О. Метод кривизны потока в задаче горения // Сборник трудов IV международной конференции и молодежной школы «Информационные технологии и нанотехнологии» (ИТНТ-2018) - Самара: Новая техника, 2018. - С.1996-2000.ru
dc.identifier.urihttp://repo.ssau.ru/handle/Informacionnye-tehnologii-i-nanotehnologii/Metod-krivizny-potoka-v-zadache-goreniya-69411-
dc.description.abstractВ данной работе рассматривается применение метода кривизны потока для получения стабильного решения задачи горения путем управления теплоотводом во внешнюю среду. Получено инвариантное многообразие со сменой устойчивости и соответствующая функция склейки для динамической системы реакции горения первого порядка. The aim of this paper is to extend canard constructing method given by J. Ginoux, J. Llibre, and L. Chua. In this paper, we consider a black swan construction with help of the modified flow curvature method. The asymptotic expansions for the black swan and corresponding gluing function are proposed. An external heat dissipation is used as a control for the combustion process.ru
dc.language.isorusru
dc.publisherНовая техникаru
dc.subjectdynamical systemsru
dc.subjectintegral manifoldsru
dc.subjectblack swansru
dc.subjectflow curvature methodru
dc.subjectburning problemru
dc.titleМетод кривизны потока в задаче горенияru
dc.title.alternativeFlow curvature method applied to the burning problemru
dc.typeArticleru
dc.textpartПродифференцируем (3) по ε и вновь устремив ε → 0 аналогичным образом получим выражение для Q2, которое не приводится здесь по соображениям компактности. Потребовав его непрерывности на поверхности срыва, получим выражение для A1: A1 = 1− eν γc Тогда после подстановки получим окончательное выражение Q1 = γc (...-
Располагается в коллекциях: Информационные технологии и нанотехнологии

Файлы этого ресурса:
Файл Описание Размер Формат  
paper_269.pdfОсновная статья857.08 kBAdobe PDFПросмотреть/Открыть



Все ресурсы в архиве электронных ресурсов защищены авторским правом, все права сохранены.