Отрывок: Таким образом, для E (0 ≤ r < ∞) и для E (r > ρ) можно записать:                2 21 1 0 2 22 1 1 2 22 1 0 exp 2 exp 2 , exp 2 , E r C r r r a C r r r a E r C r r a                   (19) где C1, C2 – постоянные, а θ(x) – функция Хевисайда (15). В силу непрерывности поля:        1 1 2 2 2 21 0 2 1 2 2 2 2 22 1 1 0 1 exp 2 exp 2 , exp 1 1 ...
Полная запись метаданных
Поле DC Значение Язык
dc.contributor.authorГладких, В.А.-
dc.date.accessioned2019-10-15 10:02:56-
dc.date.available2019-10-15 10:02:56-
dc.date.issued2019-08-
dc.identifierDspace\SGAU\20190924\78776ru
dc.identifier.citationГладких, В.А. Расчет мощности поля, проникающего во внешнюю оболочку слабонаправляющего одномодового волоконного световода / В.А. Гладких // Компьютерная оптика. – 2019. – Т. 43, № 4. – С. 557-561. – DOI: 10.18287/2412-6179-2019-43-4-557-561.ru
dc.identifier.urihttps://dx.doi.org/10.18287/2412-6179-2019-43-4-557-561-
dc.identifier.urihttp://repo.ssau.ru/handle/Zhurnal-Komputernaya-optika/Raschet-moshnosti-polya-pronikaushego-vo-vneshnuu-obolochku-slabonapravlyaushego-odnomodovogo-volokonnogo-svetovoda-78776-
dc.description.abstractРассмотрен круглый в поперечном сечении регулярный слабопроводящий волоконный световод с двойной оболочкой. Для одномодового режима такого волновода получено выражение для оценки части мощности поля моды, проникающей во внешнюю сплошную оболочку, в стандартном подходе и в Гауссовой модели. Показано, что в Гауссовой модели получается более простой и прозрачный результат, которым можно воспользоваться на практике, в частности, при конструировании такого типа волноводов с минимальной частью мощности, проникающей во внешнюю оболочку.ru
dc.language.isorusru
dc.publisherНовая техникаru
dc.relation.ispartofseries43;4-
dc.subjectуравнения Максвеллаru
dc.subjectволоконный световодru
dc.subjectдвухступенчатый профильru
dc.subjectцилиндрические функцииru
dc.subjectГауссова модельru
dc.titleРасчет мощности поля, проникающего во внешнюю оболочку слабонаправляющего одномодового волоконного световодаru
dc.title.alternativeCalculation of the power of the field, peneting into the external environment of the weaknessing guide of a single-mode fiberru
dc.typeArticleru
dc.textpartТаким образом, для E (0 ≤ r < ∞) и для E (r > ρ) можно записать:                2 21 1 0 2 22 1 1 2 22 1 0 exp 2 exp 2 , exp 2 , E r C r r r a C r r r a E r C r r a                   (19) где C1, C2 – постоянные, а θ(x) – функция Хевисайда (15). В силу непрерывности поля:        1 1 2 2 2 21 0 2 1 2 2 2 2 22 1 1 0 1 exp 2 exp 2 , exp 1 1 ...-
dc.classindex.scsti29.31.15-
Располагается в коллекциях: Журнал "Компьютерная оптика"

Файлы этого ресурса:
Файл Описание Размер Формат  
430406.pdfОсновная статья664.23 kBAdobe PDFПросмотреть/Открыть
Показать базовое описание ресурса Просмотр статистики
Поделиться:



Все ресурсы в архиве электронных ресурсов защищены авторским правом, все права сохранены.