Отрывок: 1) трудно предположить, что продольное распределение потока энергии (рис. 2а) имеет осевую симметрию. Заметим, что хотя распределение интенсивности (рис. 1) не имеет ради-альной симметрии, но оно имеет симметрию 4-го по- рядка относительно декартовых осей. Из дальнейше- го будет ясно, что порядок симметрии распределения интенсивности равен m + n = 2(n – 1). а) б) в) г) Рис. 1. Направление поляризации в фокусируемом пучке с m = 1, n = 3 (а...
Полная запись метаданных
Поле DC | Значение | Язык |
---|---|---|
dc.contributor.author | Котляр, В.В. | - |
dc.contributor.author | Стафеев, С.С. | - |
dc.contributor.author | Ковалёв, А.А. | - |
dc.date.accessioned | 2019-07-29 12:32:34 | - |
dc.date.available | 2019-07-29 12:32:34 | - |
dc.date.issued | 2019-06 | - |
dc.identifier | Dspace\SGAU\20190718\78013 | ru |
dc.identifier.citation | Котляр, В.В. Острая фокусировка светового поля с поляризационной и фазовой сингулярностью произвольного порядка / В.В. Котляр, С.С. Стафеев, А.А. Ковалёв // Компьютерная оптика. – 2019. – Т. 43, № 3. – С. 337-346. – DOI: 10.18287/2412-6179-2019- 43-3-337-346. | ru |
dc.identifier.uri | https://dx.doi.org/10.18287/2412-6179-2019- 43-3-337-346 | - |
dc.identifier.uri | http://repo.ssau.ru/handle/Zhurnal-Komputernaya-optika/Ostraya-fokusirovka-svetovogo-polya-s-polyarizacionnoi-i-fazovoi-singulyarnostu-proizvolnogo-poryadka-78013 | - |
dc.description.abstract | С помощью формализма Ричардса–Вольфа получены общие формулы для проекций векторов напряженности электрического и магнитного полей вблизи острого фокуса оптического вихря с топологическим зарядом m и азимутальной поляризацией порядка n. Получены простые следствия из этих формул при разных значениях чисел m и n. При условии m = n > 1 на оптической оси будет отличная от нуля интенсивность, такая же, как при фокусировке светового поля без вихря и с круговой поляризацией. А при условии n = m + 2 вблизи оптической оси в плоскости фокуса будет иметь место обратный поток световой энергии. Полученные формулы можно использовать как для моделирования острой фокусировки оптических полей с двойной сингулярностью (фазовой и поляризационной), так и для теоретического анализа распределений интенсивности и вектора Пойнтинга в фокусе. | ru |
dc.description.sponsorship | Работа выполнена при поддержке Российского научного фонда (грант 18-19-00595) в части «Световое поле с фазовой и поляризационной сингулярностью в фокусе апланатической системы», Российского фонда фундаментальных исследований (грант 18-29-20003) в части Моделирование острой фокусировки оптического вихря с радиальной и азимутальной поляризацией высшего порядка», а также Министерства науки и высшего образования РФ в рамках выполнения работ по Государственному заданию ФНИЦ «Кристаллография и фотоника» РАН (соглашение № 007-ГЗ/Ч3363/26) в части «Частные случаи из общей формулы». | ru |
dc.language.iso | rus | ru |
dc.publisher | Самарский национальный исследовательский университет им. академика С.П. Королева, Институт систем обработки изображений РАН - филиал ФНИЦ «Кристаллография и фотоника» РАН | ru |
dc.relation.ispartofseries | 43;3 | - |
dc.subject | острая фокусировка | ru |
dc.subject | формулы Ричардса–Вольфа | ru |
dc.subject | оптический вихрь | ru |
dc.subject | топологический заряд | ru |
dc.subject | фазовая сингулярность | ru |
dc.subject | поляризационная сингулярность | ru |
dc.subject | вектор Пойнтинга | ru |
dc.subject | обратный поток энергии | ru |
dc.subject | симметрия фокусного пятна | ru |
dc.title | Острая фокусировка светового поля с поляризационной и фазовой сингулярностью произвольного порядка | ru |
dc.title.alternative | Sharp focusing of a light field with polarization and phase singularities of an arbitrary order | ru |
dc.type | Article | ru |
dc.textpart | 1) трудно предположить, что продольное распределение потока энергии (рис. 2а) имеет осевую симметрию. Заметим, что хотя распределение интенсивности (рис. 1) не имеет ради-альной симметрии, но оно имеет симметрию 4-го по- рядка относительно декартовых осей. Из дальнейше- го будет ясно, что порядок симметрии распределения интенсивности равен m + n = 2(n – 1). а) б) в) г) Рис. 1. Направление поляризации в фокусируемом пучке с m = 1, n = 3 (а... | - |
dc.classindex.scsti | 29.31.15 | - |
Располагается в коллекциях: | Журнал "Компьютерная оптика" |
Файлы этого ресурса:
Файл | Описание | Размер | Формат | |
---|---|---|---|---|
01_Котляр-Стафеев-Ковалёв_АА-JuN-L-SV-MI-MA-VVK-JuN2-NL-Gr-Fin.pdf | Основная статья | 1.4 MB | Adobe PDF | Просмотреть/Открыть |
Показать базовое описание ресурса
Просмотр статистики
Поделиться:
Все ресурсы в архиве электронных ресурсов защищены авторским правом, все права сохранены.