Отрывок: 6). Воспользуемся выражением для функции Гри- на с одним нулевым аргументом (1.67) при W = 2αMe: c1 = c0 4 9 ( Me Mµ )2 ∞∫ 0 x˜1 ( 1 + x˜1 2 ) e −x˜1 [ 1+ 2Me3Mµ ] × × [ 3Mµ 2Mex˜1 − ln ( 2Me 3Mµ x˜1 ) + 5 2 − C − Me 3Mµ x˜1 ] dx˜1. (2.25) Здесь c0 имеет вид (1.45). Результат интегрирования представим в виде разложения по отношению масс Me/Mµ до второго порядка: c1 = c0 [ Me Mµ + 2 9 ( Me Mµ )2( −4 ln ( Me Mµ ) + 1 + ln 81 16 )] . (2.26) Численные результаты для (2.20) и (2....
Полная запись метаданных
Поле DC Значение Язык
dc.contributor.authorУлыбин А. А.ru
dc.contributor.authorМартыненко А. П.ru
dc.contributor.authorЗавершинский И. П.ru
dc.contributor.authorзав.кафедрой ф.ru
dc.contributor.authorСамарский национальный исследовательский университет им. С. П. Королева (Самарский университет)ru
dc.coverage.spatialтрехчастичные мюонные атомыru
dc.coverage.spatialтеория возмущенийru
dc.coverage.spatialквазипотенциальный подходru
dc.coverage.spatialквантовая электродинамикаru
dc.coverage.spatialионы мюонного литияru
dc.coverage.spatialкулоновская функция гринаru
dc.coverage.spatialатомы мюонного гелияru
dc.coverage.spatialсверхтонкая структураru
dc.creatorУлыбин А. А.ru
dc.date.issued2016ru
dc.identifierRU\НТБ СГАУ\ВКР20161116144237ru
dc.identifier.citationУлыбин, А. А. Сверхтонкая структура трехчастичных мюонных атомов в квазипотенциальном подходе : вып. квалификац. работа по спец. "Физика" / А. А. Улыбин ; рук. работы А. П. Мартыненко; рец. И. П. Завершинский ; Самар. нац. исслед. ун-т им. С. П. Королева (Самар. ун-т), Физич. фак-т, Каф. общ. и теорет. физики. - Самара, 2016. - on-lineru
dc.format.extentЭлектрон. дан. (1 файл : 0,5 Мб)ru
dc.titleСверхтонкая структура трехчастичных мюонных атомов в квазипотенциальном подходеru
dc.typeTextru
dc.subject.rugasnti29.05ru
dc.subject.udc537.8ru
dc.textpart6). Воспользуемся выражением для функции Гри- на с одним нулевым аргументом (1.67) при W = 2αMe: c1 = c0 4 9 ( Me Mµ )2 ∞∫ 0 x˜1 ( 1 + x˜1 2 ) e −x˜1 [ 1+ 2Me3Mµ ] × × [ 3Mµ 2Mex˜1 − ln ( 2Me 3Mµ x˜1 ) + 5 2 − C − Me 3Mµ x˜1 ] dx˜1. (2.25) Здесь c0 имеет вид (1.45). Результат интегрирования представим в виде разложения по отношению масс Me/Mµ до второго порядка: c1 = c0 [ Me Mµ + 2 9 ( Me Mµ )2( −4 ln ( Me Mµ ) + 1 + ln 81 16 )] . (2.26) Численные результаты для (2.20) и (2....-
Располагается в коллекциях: Выпускные квалификационные работы

Файлы этого ресурса:
Файл Размер Формат  
Улыбин_Александр_Александрович_Сверхтонкая_структура_трёхчастичных_мюонных.pdf497.47 kBAdobe PDFПросмотреть/Открыть  
Показать базовое описание ресурса Просмотр статистики
Поделиться:



Все ресурсы в архиве электронных ресурсов защищены авторским правом, все права сохранены.