Отрывок: )|2M V4(tM .) = (sin )2 ∞∑ n=) pn|Un−)(t)|2|Un−)(.)|2M i4(tM .) = (sin ) 2 ( ∞∑ n=) pn|Sn−)(.)|2|Tn(t)|2 + p(|T((t)|2 ) M R4(tM .) = (sin ) 2 ( ∞∑ n=) pn|Sn−)(.)|2|Un(t)|2 + p(|U((t)|2 ) M H4(tM .) = (sin ) 2 ( ∞∑ n=) pnUn−)(t)Un−)(.)Sn−)(.)∗Tn(t)∗ ) and Sn(t) = cos[∆ntO2] + (i O∆n) sin[∆ntO2]M Tn(t) = cos[∆ntO2]− (i O∆n) sin[∆ntO2]M Un(t) = (iΩnO∆n) sin[∆ntO2]: Математическое моделирование физико-технических процессов и систем Е.К. Башкиров IV Международная конференция и мол...
Полная запись метаданных
Поле DC Значение Язык
dc.contributor.authorБашкиров, Е.К.-
dc.contributor.authorBashkirov, E.K.-
dc.date.accessioned2018-05-22 10:04:53-
dc.date.available2018-05-22 10:04:53-
dc.date.issued2018-
dc.identifierDspace\SGAU\20180518\69650ru
dc.identifier.citationБашкиров Е.К. Перепутывание двух ридберговских атомов, последовательно взаимодействующих с отстроенной модой поля резонатора // Сборник трудов IV международной конференции и молодежной школы «Информационные технологии и нанотехнологии» (ИТНТ-2018) - Самара: Новая техника, 2018. - С.31-34.ru
dc.identifier.urihttp://repo.ssau.ru/handle/Informacionnye-tehnologii-i-nanotehnologii/Pereputyvanie-dvuh-ridbergovskih-atomov-posledovatelno-vzaimodeistvuushih-s-otstroennoi-modoi-polya-rezonatora-69650-
dc.description.abstractРассмотрена динамика двух ридберговских атомов, последовательно пролетающих вакуумный или тепловой резонатор одноатомного мазера, при наличии расстройки. В качестве начального состояния атомов выбирались различные перепутанные двухатомные состояния. С помощью параметра перепутывания (отрицательности) исследована динамика перепутывания атомов для вакуумного, так и для теплового поля. Проанализированы особенности поведения отрицательности для малых и больших значений параметра расстройки. Показано, что для теплового поля и малых расстроек в системе имеет место эффект мгновенной смерти перепутывания. Установлено также, что эффект исчезает для больших значений параметра расстройки. Показано, что наличие расстройки приводит к уменьшению осцилляций амплитуды перепутывания и его стабилизации как для вакуумного, так и для теплового поля. На основе полученных результатов сделан вывод, что расстройка может использоваться для контроля и управления степенью перепутывания атомов в одноатомном мазере. We have investigated two Rydberg atoms successively passing a vacuum or a thermal cavity of one-atom maser taking into account the detuning. The atoms was assumed to be initially prepared in the different separable of entangled states. Calculating the negativity we have investigated the dynamics of atom-atom entanglement both for the vacuum and the thermal field. The special features of negativity behavior have been studied comprehensively for small and large values of detunings. For thermal cavity field and small detunings we have established the effect of sudden death and birth of Entanglement. For large detunings, this negative effect can be eliminated. We derived that the presence of detuning leads to decreasing of the entanglement amplitude oscillations and stabilization of the degree of entanglement both for the vacuum and the thermal field. These results show that the atom-atom entanglement in one-atom maser can be controlled by the detuning.ru
dc.language.isorusru
dc.publisherНовая техникаru
dc.subjectone-atom maserru
dc.subjectRydber atomsru
dc.subjectatom-atom entanglementru
dc.subjectvacuum fieldru
dc.subjectthermal fieldru
dc.subjectdetuningru
dc.subjectnegativityru
dc.subjectsudden death of entanglementru
dc.subjectentanglement stabilizationru
dc.titleПерепутывание двух ридберговских атомов, последовательно взаимодействующих с отстроенной модой поля резонатораru
dc.title.alternativeEntanglement between two Rydber atoms successively interacting with a detuned cavity fieldru
dc.typeArticleru
dc.textpart)|2M V4(tM .) = (sin )2 ∞∑ n=) pn|Un−)(t)|2|Un−)(.)|2M i4(tM .) = (sin ) 2 ( ∞∑ n=) pn|Sn−)(.)|2|Tn(t)|2 + p(|T((t)|2 ) M R4(tM .) = (sin ) 2 ( ∞∑ n=) pn|Sn−)(.)|2|Un(t)|2 + p(|U((t)|2 ) M H4(tM .) = (sin ) 2 ( ∞∑ n=) pnUn−)(t)Un−)(.)Sn−)(.)∗Tn(t)∗ ) and Sn(t) = cos[∆ntO2] + (i O∆n) sin[∆ntO2]M Tn(t) = cos[∆ntO2]− (i O∆n) sin[∆ntO2]M Un(t) = (iΩnO∆n) sin[∆ntO2]: Математическое моделирование физико-технических процессов и систем Е.К. Башкиров IV Международная конференция и мол...-
Располагается в коллекциях: Информационные технологии и нанотехнологии

Файлы этого ресурса:
Файл Описание Размер Формат  
paper_281.pdfОсновная статья1.18 MBAdobe PDFПросмотреть/Открыть



Все ресурсы в архиве электронных ресурсов защищены авторским правом, все права сохранены.