Отрывок: x ( x - L ) + s ‘ i / ~ ^ r - (7i Уравнение (7) удовлетворяет граничным условиям (4 ), если Л d*U I d*U / ( 8) dY 2 jy _0 г ’ d Y 2 1„ Г U Тогда из выражений (3 ), (5) и (8) имеем О : (й г ( 0} - 1Г ( О * 0 } d r / J ™ J 1У--0 j Y ~1 Решением задачи (9) является соотношение . .C t + Ck(i-es) -sy ct + c , ( l -es) sv c,Y+c, (тм ct = 1- z i c2 = z • Из уравнений (7 ), ( 8) и (10) следует 9 - Cz 'i- С, Y • (И) Отсюда можно заключить, что профиль температуры ...
Название : Естественная ламинарная полностью развитая МГД конвекция между параллельными вертикальными стенками с постоянными температурами
Авторы/Редакторы : Шахов В. Г.
Дата публикации : 1977
Библиографическое описание : Шахов, В. Г. Естественная ламинарная полностью развитая МГД конвекция между параллельными вертикальными стенками с постоянными температурами / В. Г. Шахов // Гидрогазодинамика : межвуз. сб. / М-во высш. и сред. спец. образования РСФСР, Куйбышев. авиац. ин-т им. С. П. Королева. - Куйбышев : КуАИ, 1972-Вып. 4: / [редкол.: Л. И. Кудряшев (отв. ред.) и др.]. - 1977. - С. 16-21.
Другие идентификаторы : RU\НТБ СГАУ\449828
Ключевые слова: магнитное поле
конвекция в вертикальной скважине
ламинарное движение жидкости
температура жидкости
Располагается в коллекциях: ГИДРОГАЗОДИНАМИКА

Файлы этого ресурса:
Файл Размер Формат  
Стр.-16-21.pdf150.54 kBAdobe PDFПросмотреть/Открыть



Все ресурсы в архиве электронных ресурсов защищены авторским правом, все права сохранены.